Силовые линии вектора напряженности. Теорема гаусса в интегральной форме - реферат

E r =Ф S =4 2 =2 B м .

Пример 2: площадка S = 3м2 находится в однородном поле 100 Н/Кл. Сколько линий пересекает эту площадку, если угол составляет 30º (Рис. 2.4).

Е ┴ = Е sin 300 = 50 Н/Кл

Ф = Е ┴ · S = 50· 3=150 линий

2.2. Поток вектора напряженности.

Итак, на примерах мы показали, что если силовые линии однородного

электрического поля напряженностью E пронизывают некоторую площадкуS , то поток напряженности (раньше мы называли число силовых линий через площадку) будет определяться формулой

Фr E = ES= EScos α= En S,

где E n – произведение вектораE на нормальn к данной площадке (Рис. 2.5).

А величина Ф Е здесь и называется потоком вектора напряженности электрического поля через площадкуS, т.е. определение:

Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности ФЕ через эту поверхность.

В векторной форме можно записать

может быть как положительным, так и отрицательным. Рассмотрим (Рис. 2.6, 2.7).

Для этой конфигурации поток через поверхность А , отрицательный (подсчитайте число силовых линий).

Рис. 2.6 Рис. 2.7

Для рисунка 2.6 – поверхность А 1 окружает положительный заряд и поток здесь направлен наружу, т.е.Ф Е > 0. ПоверхностьА 2 – окружает отрицательный заряд и здесьФ Е < 0 направлен внутрь.

Для рисунка 2.7 – поток будет не равно нулю если суммарный заряд внутри поверхности не равен нулю. Т.е. поток зависит от заряда. В этом смысл теоремы Гаусса .

2.3. Теорема Остроградского-Гаусса.

Итак, вспомним поток вектора напряженности электрического поля – равен числу линий напряженности, проходящей через площадь S (Рис. 2.8).

R 2 )

q 4 πR 2 = q

4 πε 0 R 2 2 2 ε 0

Т.е. в однородном поле Ф Е =ЕS в произвольном электрическом поле

точечный заряд q (Рис. 2.9.).

Центр окружности совпадает с центром заряда. Радиус сферы S 1 равенR 1 . В

каждой точке поверхности S 1 проекцияE на направление внешней нормали одинакова и равна

Подсчитаем поток через S 2 (радиус

ФЕ = ∫ 4 πε q R 2 dS=

S 2 r 0 2

Линии напряженности E начинаются и заканчиваются на бесконечности) из непрерывности линииЕ следует, что потокпроизвольную поверхностьS будет равен этой же величине:

Полученный результат справедлив не только для одного заряда, но и для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности

Поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность в вакууме равен алгебраической сумме всех зарядов, расположенных внутри поверхности, деленной на ε0 .

При вычислении потока через замкнутую поверхность, вектор нормали n

ограниченного данной поверхностью создают положительный поток, линии же входящие в объем – отрицательный поток.

Если между нашими сферами расположить ещё одну поверхность S 3 , не

охватывающую заряд, то, как видно из (Рис. 2.9). Каждая линия напряженности E , будет дважды пересекать эту поверхность: один раз с положительной стороны – войдет

в поверхность S 3 , другой раз – с отрицательной стороны – выйдет из поверхностиS 3 .

В результате алгебраическая сумма линий напряженности, проходящая через

замкнутую поверхность S 3 будет равна нулю, т.е. полный поток проходящий черезS 3 , равен нулю.

Таким образом для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен:

ФЕ = 0 – если заряд расположен вне замкнутой поверхности и этот результат

не зависит от формы поверхности и знак потока совпадает со знаком заряда.

В общем случае электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью ρ различной в разных местах пространства. Вспомним ещё одно понятие – объемная плотность заряда

где dV- бесконечно малый объем.

Под физически бесконечно малым объемом dV следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда, т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементарных зарядовe илиP + (протон). Тогда суммарный заряд

Это ещё одна форма записи теоремы Гаусса, если заряд непрерывен.

Необходимо обратить внимание на следующее обстоятельство: в то время, как r

само поле E зависит от конфигурации всех зарядов, потокФ E сквозь произвольную замкнутую поверхность определяется только алгебраической суммой зарядов внутри поверхностиS . Это значит, что если передвинуть заряды, тоE изменится всюду, и на поверхностиS , а вот поток вектораE через эту поверхность останется прежним. Удивительное свойство вектора напряженностиE .

2.4. Дифференциальная форма теоремы Гаусса.

В ней установлена связь между объемной плотностью заряда ρ и изменениемE в окрестности данной точки пространства

Полнотекстовый поиск:

Главная > Реферат >Физика

Введение ……………………………………………………………..... 3

Поток напряженности электрического поля. Теорема Гаусса в интегральной форме ……………………………………………………4

Возникновение и развитие теории электромагнитного поля ……….. 8

Заключение ……………………………………………………………. 15

Список использованной литературы ………………………………. 16

Введение

По современным представлениям, электрические заряды не действуют друг на друга непосредственно. Каждое заряженное тело создает в окружающем пространстве электрическое поле, которое оказывает силовое действие на другие заряженные тела.

Главное свойство электрического поля – действие на электрические заряды с некоторой силой. Таким образом, взаимодействие заряженных тел осуществляется не непосредственным их воздействием друг на друга, а через электрические поля, окружающие заряженные тела.

Для количественного определения электрического поля вводится силовая характеристика - напряженность электрического поля.

Напряженностью электрического поля называют физическую величину, равную отношению силы, с которой поле действует на положительный пробный заряд, помещенный в данную точку пространства, к величине этого заряда:

Напряженность электрического поля – векторная физическая величина. Направление вектора Е совпадает в каждой точке пространства с направлением силы, действующей на положительный пробный заряд.

Напряженность электрического поля, создаваемого системой зарядов в данной точке пространства, равна векторной сумме напряженностей электрических полей, создаваемых в той же точке зарядами в отдельности:

Это свойство электрического поля означает, что поле подчиняется принципу суперпозиции.

Поток напряженности электрического поля. Теорема Гаусса в интегральной форме

Пусть n – единичная нормаль к площадке dS (достаточно малой, чтобы пренебречь изменением электрической напряженности Е в пределах площадки). Поток dФ э электрической напряженности через эту площадку определяется как произведение нормальной компоненты Е и dS:

Знак потока dF э, очевидно, зависит от взаимной ориентации нормали и напряженности. Если эти два вектора образуют острый угол, поток положителен, если тупой – отрицателен.

Поток dF э через площадку, наклонную к силовой линии (т.е. к вектору Е), равен также потоку через проекцию этой площадки на плоскость, перпендикулярную силовой линии (см. рис. 1.1.2):

Это равенство (1.1.1) следует из определения (1.1.1) для dF э и теоремы об углах с взаимно перпендикулярными сторонами.

Поток F э электрической напряженности Е через замкнутую поверхность S (рис. 1.3.3) определяется как сумма элементарных потоков через все площадки поверхности. В пределе, когда количество площадок N стремится к бесконечности, сумма потоков через площадки переходит в поверхностный интеграл от нормальной компоненты напряженности E n:

К. Гауссом в 1844 доказана теорема (теорема Гаусса в интегральной форме), устанавливающая связь источников поля и потока напряженности через произвольную поверхность, окружающую источники.

Для доказательства выведем вспомогательную формулу. Поток от точечного заряда через произвольную окружающую его сферу.

. (1.1.4)

Силовые линии поля точечного заряда перпендикулярны поверхности концентрической сферы (см. рис 1.1.4). С учетом этого факта формула (1.1.4) выводится из выражения для поля точечного заряда. Как видно, в этом случае поток F э не зависит от радиуса сферы, а зависит только от Q .

Из (1.1.2) и (1.1.4) следует, что поток поля точечного заряда через любую поверхность, окружающую заряд, равен потоку через сферу произвольного радиуса, концентричную заряду. Действительно, поток поля точечного заряда через любую площадку dS, вырезанную телесным углом d из произвольной поверхности, получается таким же, как поток через площадку сферы, вырезанную тем же телесным углом. Поток поля F э через сферу, как уже отмечалось, не зависит от ее радиуса. Поэтому поток напряженности поля точечного заряда через поверхность S (см. рис. 1.3.5) задается формулой (1.3.4). Из формулы (1.3.4) и принципа суперпозиции следует теорема Гаусса в интегральной форме: полный поток F э напряженности электрического поля через произвольную замкнутую поверхность, внутри которой находится как угодно распределенный (объемный, поверхностный и т.д.) заряд Q, вычисляется по формуле

При применении теоремы Гаусса для решения задач, необходимо помнить, что в уравнении (1.1.5) Q – сумма всех зарядов внутри мысленной поверхности, через которую вычисляется поток, в том числе зарядов, принадлежащим атомам и молекулам среды (так называемых связанных зарядов).

Поток напряженности поля Е через любую замкнутую поверхность, внутри которой полный заряд равен нулю, также равен нулю.

Возникновение и развитие теории электромагнитного поля

В 17-18 веках электромагнитные процессы все глубже проникали в науку: в физику и химию. Наступала эпоха электромагнитной картины мира, сменившей механическую.

Максвелл ясно видел фундаментальное значение электромагнитных законов, осуществив грандиозный синтез оптики и электричества. Именно ему удалось свести оптику к электромагнетизму, создав электромагнитную теорию света и проложив тем самым новые пути не только в теоретической физике, но и в технике, подготовив почву для радиотехники.

Фарадей по-новому подошел к изучению электричества и магнитных явлений, указывая на роль среды и вводя концепцию поля, описываемого им с помощью силовых линий. Максвелл придал идеям математическую завершенность, ввел точный термин «электромагнитное поле», которого еще не было у фарадея, сформулировал математические законы этого поля. Галилей и Ньютон заложили основы механической картины мира, фарадей и Максвелл - основы электромагнитной картины мира.

Электромагнитную теорию Максвелл развивает в работах «О физических линиях силы» (1861-1862) и «Динамическая теория поля» (1864-1865). Эти работы он писал уже не в Абердине, а в Лондоне, где получил профессуру в Кинг - колледже. Здесь Максвелл встретился и с Фарадеем, который был уже стар и болен. Максвелл, получив данные, подтверждающие электромагнитную природу света, послал их фарадею. Максвелл писал: «Электромагнитная теория света, предложенная им (Фарадеем) в «Мыслях о лучевых вибрациях» (Phil. Mag., май 1846) или «Экспериментальных исследованиях» (Ехр. Rec., p. 447), - это по существу то же, что я начал развивать в этой статье («Динамическая теория поля» -Phil. Mag., 1865), за исключением того, что в 1846 г. не было данных для вычисления скорости распространения. Дж.К.М.».

В 1873 г. вышел главный труд Максвелла «Трактат по электричеству и магнетизму». Он начал писать популярное изложение своей теории «Электричество в элементарном изложении», но закончить его не успел.

Максвелл был разносторонним ученым: теоретиком, экспериментатором, техником. Но в истории физики его имя прежде всего ассоциируется с созданной им теорией электромагнитного поля, которая так и называется теорией Максвелла или максвелловской электродинамикой. Она вошла в историю науки наряду с такими фундаментальными обобщениями, как ньютоновская механика, релятивистская механика, квантовая механика, и знаменовала собой начало нового этапа в физике. В соответствии с законом развития науки, сформулированным Аристотелем, она поднимала познание природы на новую, высшую ступень и вместе с тем была более непонятной, абстрактной, чем предшествующие теории, «менее явной для нас», по выражению Аристотеля.

Максвелл начал разрабатывать свою теорию в 1854 г.

Максвелл характеризует электротоническое состояние с помощью трех функций, которые называет электротоническими функциями или составляющими электротонического состояния. В современных обозначениях эта векторная функция соответствует вектору-потенциалу. Криволинейный интеграл этого вектора вдоль замкнутой линии Максвелл называет «полной электротонической интенсивностью вдоль замкнутой кривой». Для этой величины он находит первый закон электротонического состояния: «Полная электротоническая интенсивность вдоль границы элемента поверхности служит мерой количества магнитной индукции, проходящей через этот элемент, или, другими словами, мерой числа магнитных силовых линий, пронизывающих данный элемент». В современных обозначениях этот закон может быть выражен формулой:

где A - компонента вектора потенциала в направлении элемента кривой dl, Bn ~ нормальная компонента вектора индукции В в направлении нормали к элементу поверхности dS.

связывающее магнитную индукцию В с вектором напряженности магнитного поля Н.

Третий закон связывает напряженность магнитного поля Н с силой создающего ее тока I. Максвелл формулирует его так: «Полная магнитная интенсивность вдоль линии, ограничивающей какую-нибудь часть поверхности, служит мерой количества электрического тока, протекающего через эту поверхность». В современных обозначениях это предложение описывается формулой

которая ныне называется первым уравнением Максвелла в интегральной форме. Она отражает экспериментальный факт, открытый Эрстедом: ток окружен магнитным полем.

Четвертый закон - это закон Ома:

Для характеристики силовых взаимодействий токов Максвелл вводит величину, называемую им магнитным потенциалом. Эта величина подчиняется пятому закону: «Полный электромагнитный потенциал замкнутого тока измеряется произведением количества тока на полную электротоническую интенсивность вдоль цепи, считаемую в направлении тока:

Шестой закон Максвелла относится к электромагнитной индукции: «Электродвижущая сила, действующая на элемент проводника, измеряется производной по времени от электротонической интенсивности, независимо от того, обусловлена ли эта производная изменением величины или направления электротонического состояния». В современных обозначениях этот закон выражается формулой:

Это второе уравнение Максвелла в интегральной форме. Заметим, что электродвижущей силой Максвелл называет циркуляцию вектора напряженности электрического поля. Максвелл обобщает закон индукции фарадея - Ленца- Неймана, считая, что изменение во времени магнитного потока (электротонического состояния) порождает вихревое электрическое поле, существующее независимо от того, есть ли замкнутые проводники, в которых это поле возбуждает ток, или нет. Обобщения же закона Эрстеда Максвелл пока не дает.

Другой важной новостью является введение понятий смещения и токов смещения. Смещение, по Максвеллу,- это характеристика состояний диэлектрика в электрическом поле. Полный поток смещения через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, находящихся внутри поверхности. Так вводится фундаментальное понятие тока смещения. Этот ток, так же как и ток проводимости, создает магнитное поле. Поэтому Максвелл обобщает то уравнение, которое ныне называется первым уравнением Максвелла, и вводит в первую часть ток смещения. В современных обозначениях это уравнение Максвелла имеет вид:

И наконец, Максвелл находит, что в его упругой среде распространяются поперечные волны со скоростью света. Этот фундаментальный результат приводит его к важному выводу: «Скорость поперечных волновых колебаний в нашей гипотетической среде, вычисленная из электромагнитных опытов Кольрауша и Вебера, столь точно совпадает со скоростью света, вычисленной из оптических опытов физо, что мы едва ли можем отказаться от вывода, что свет состоит из поперечных колебаний той же самой среды, которая является причиной электрических и магнитных явлений. Таким образом, в начале 60-х годов XIX в. Максвелл уже нашел основы своей теории электричества и магнетизма и сделал важный вывод о том, что свет представляет собой электромагнитное явление.

В теории Максвелла величина «электромагнитный момент» связана с магнитным потоком. Циркуляция вектора-потенциала по замкнутому контуру равна магнитному потоку через поверхность, охватываемую контуром. Магнитный поток обладает инерционными свойствами, и электродвижущая сила индукции по правилу Ленца пропорциональна скорости изменения магнитного потока, взятого с обратным знаком. Отсюда напряженность индукционного электрического поля:

Максвелл считает это выражение аналогичным выражению для силы инерции в механике:

Механический импульс, или количество движения. Эта аналогия объясняет термин, введенный Максвеллом для вектор-потенциала. Сами уравнения электромагнитного поля в теории Максвелла имеют вид, отличный от современного.

В современной форме система уравнений Максвелла имеет следующий вид:

Связь между вектором смещения D и напряженностью электрического поля E у Максвелла выражается уравнением:

Затем выписывает уравнение divD = р и уравнение где

а также пограничное условие:

Такова система уравнений Максвелла. Важнейший вывод из этих уравнений заключается в существовании поперечных электромагнитных волн, распространяющихся в намагниченном диэлектрике со скоростью: где

Этот вывод получен им в последнем разделе «Динамической теории поля», носящем название «Электромагнитная теория света». «...Наука об электромагнетизме, - пишет здесь Максвелл, - ведет к совершенно таким же заключениям, как и оптика в отношении направления возмущений, которые могут распространяться через поле; обе эти науки утверждают поперечность этих колебаний, и обе дают ту же самую скорость распространения». В эфире эта скорость с - скорость света (Максвелл обозначает ее V), в диэлектрике она меньше где

Таким образом, показатель преломления n, по Максвеллу, определяется электрическими и магнитными свойствами среды. В немагнитном диэлектрике где

Это знаменитое соотношение Максвелла.

В.Томсон в 1853 г. исследовал разряд проводника заданной емкости через проводник данной формы и сопротивления. Применяя к процессу разряда закон сохранения энергии, он вывел уравнение разрядного процесса в следующем виде:

где q - количество электричества на разряжаемом проводнике в данный момент времени t, C- емкость проводника, k - гальваническое сопротивление разрядника, А - «постоянная, которую можно назвать электродинамической емкостью разрядника» и которую мы сейчас называем коэффициентом самоиндукции или индуктивностью. Томсон, анализируя решение этого уравнения при различных корнях характеристического уравнения, находит, что когда величина

имеет действительное значение (1/CA>4*(k/A)2), то решение показывает, «что главный проводник теряет свой заряд, заряжается меньшим количеством электричества обратного знака, снова разряжается, опять оказывается заряженным еще меньшим количеством электричества первоначального знака, и это явление повторяется бесконечное число раз, пока не установится равновесие». Циклическая частота этих затухающих колебаний:

Таким образом, период колебаний можно представить формулой:

При малых значениях сопротивления получаем известную формулу Томсона:

Заключение

Электрическое поле - особая форма поля, существующая вокруг тел или частиц, обладающих электрическим зарядом, а также в свободном виде в электромагнитных волнах. Электрическое поле непосредственно невидимо, но может наблюдаться по его действию и с помощью приборов. Основным действием электрического поля является ускорение тел или частиц, обладающих электрическим зарядом.

Электрическое поле можно рассматривать как математическую модель, описывающую значение величины напряженности электрического поля в данной точке пространства. Дуглас Джанколи писал так: "Следует подчеркнуть, что поле не является некой разновидностью вещества; правильнее сказать, это чрезвычайно полезная концепция… Вопрос о «реальности» и существовании электрического поля на самом деле - это философский, скорее даже метафизический вопрос. В физике представление о поле оказалось чрезвычайно полезным - это одно из величайших достижений человеческого разума".

Электрическое поле является одной из составляющих единого электромагнитного поля и проявлением электромагнитного взаимодействия.

Список использованной литературы

Дмитриева В.Ф., Прокофьев В. Л. Основы физики. - М.: Высшая школа, 2003

Калашников Н. П., Смондырев М. А. Основы физики. - М.: Дрофа, 2003

Макаров Е. Ф, Озеров Р. П. Физика. - М.: Научный мир, 2002

Савельев И.В. Курс общей физики: Учеб. Пособие: для вузов. В 5 кн. Кн.2. Электричество и магнетизм - 4-е изд., перераб.- М.: Наука, Физматлит, 2003, сс. 9-30, 41-71

Трофимова Т.И. Курс физики: Учеб. Пособие: для вузов.- 5-е изд., стер.- М.: Высш. шк., 2003, сс. 148-164

Детлаф А. А., Яворский Б. М. Курс физики: Учеб. пособие для вузов.- 2-е изд., испр. и доп.- М.: Высш. шк., 20049, сс. 182-190, 193-202

Иродов И. Е. Электромагнетизм. Основные законы.- 3-е изд., испр.-М.: Лаборатория базовых знаний, 2000, сс. 6-34

Поля. Теорема Гаусса в интегральной форме 4. Дивергенция векторного поля. Теорема Гаусса в дифференциальной форме Заключение Список... En: . (1.3.3.) К. Гауссом в 1844 доказана теорема (теорема Гаусса в интегральной форме ), устанавливающая связь источников...

В ряде разделов курса общей физики рассматриваются векторные поля (например, электростатическое поле, магнитное поле).

Вописании таких полей часто используют понятие потока вектора через некоторую поверхность. Рас-смотрим это понятие.

Пусть в некоторой области пространства существует электрическое поле. Выберем в этом поле элементарную площадку ds . Пусть нормаль к этой площадке n образует угол  c вектором напряжённости электрического поля (модуль вектора n = 1).

Потоком вектора напряжённости электрического поля через эту площадку называется величина, равная

где dФ – элементарный поток вектора напряжённости, Е – вектор напряжённости поля в пределах бесконечно малой площадки площадью d s .

Произведение En является скалярным, поэтому поток вектора напряжённости является скалярной величиной.

Иногда произведение n ds заменяют на вектор d s , который направлен перпендикулярно плоскости площадки; модуль вектора ds равен площади элементарной площадки.

Поток напряжённости через конечную площадь s равен

.

В зависимости от величины угла между нормалью к площадке и вектором Е поток может быть положительным и отрицательным. Если угол между векторами Е и n острый, то поток положителен, если тупой – отрицателен.

Обратите внимание на то, что направление вектора n выбирается перед решением задачи произвольно (перпендикуляр к поверхности можно направить в две взаимно противоположные стороны). Поэтому знак потока вектора напряжённости опреде-ляется выбором направления вектора n.

Если поверхность замкнутая, поток вектора напряжённости равен

,

т. е. интеграл берётся по замкнутой поверхности s .

В этом случае принято направлять вектор n наружу от поверхности. При этом поток через замкнутую поверхность положителен, если суммарный заряд, охваченный замкнутой поверхностью, положителен.

Размерность потока вектора напряжённости [Ф]=В. м=Н. м 2 /Кл.

1.6. Теорема Гаусса

Теорема Гаусса – основная теорема электростатики. Она устанавливает связь между потоком вектора напряжённости через замкнутую поверхность и суммарным зарядом, охваченным этой поверхностью.

Рассмотрим эту теорему.

Пусть электрическое поле создано положительным точечным зарядом q .

Найдём поток вектора напряжённости электрического поля через замкнутую поверхность, охватывающую этот заряд.

В качестве поверхности выберем сферу радиуса r , центр которой совпадает с зарядом q .

Поскольку заряд, создающий поле, положителен и распо-ложен в центре сферы, постольку угол между вектором Е и вектором n во всех точках поверхности равен нулю.

Поэтому поток вектора напряжённости через элементарную поверхностьds будет равен Еn ds = E cosds = E cos0ds = Eds.

Другими словами, в рассматриваемой ситуации скалярное произведение вектора напряжённости электростатического поля на вектор элементарной поверхности ра-вен произведению модулей этих век-торов.

Напряжённость поля, созданного то-чечным зарядом, равна

.

Поскольку заряд расположен в центре сферической по-верхности, расстояние от заряда до поверхности во всех её точках одинаково и равно r . Следовательно, модуль вектора напряжённости во всех точках сферической поверхности одинаков: E = const.

Константу можно вынести за знак интеграла, поэтому поток вектора напряжённости через замкнутую поверхность в данном случае равен

.

Интеграл от элементарных площадей поверхности s , взятый по всей поверхности, равен площади этой поверхности s . В данном случае поверхность является сферой, площадь которой s = 4r 2 .

Таким образом, поток вектора напряжённости через замкнутую поверхность в данном случае равен

.

Подставив выражение для расчёта напряжённости, получаем

.

Можно показать, что поток вектора напряжённости поля точечного заряда через замкнутую поверхность будет равен и в том случае, когда заряд находится не в центре сферической поверхности.

Более того, поток будет таким же, даже если поверхность будет иметь любую форму.

Если поверхность охватывает несколько зарядов q i , поток каждого из зарядов через замкнутую поверхность будет равен

. Суммарный поток, созданный всеми зарядами, будет равен

.

Меняя последовательность суммирования и интегрирования и учитывая, что в соответствии с принципом суперпозиции

, получаем

, гдеЕ – вектор напряжённости поля, созданного всеми зарядами, охваченными замкнутой поверхностью.

Итак, проведённый анализ позволил получить следующее соотношение:

.

Это соотношение имеет универсальный характер и называется теоремой Гаусса: поток вектора напряжённости электри-ческого поля через замкнутую поверхность равен отношению суммы зарядов, охваченных этой поверхностью, к электри-ческой постоянной.

Обратите внимание: в выражении теоремы Гаусса отсут-ствуют характеристики положения зарядов q i .

Это означает, что поток вектора напряжённости не зависит от того, как расположены заряды, охваченные замкнутой поверх-ностью. Более того, поток вектора напряжённости не изменится, если изменится взаимное расположение зарядов, охваченных поверхностью.

Практическое значение теоремы Гаусса заключается в том, что с её помощью значительно упрощается расчёт полей, созданных симметричными распределениями зарядов. В этом случае можно выбрать поверхность такой формы, что

, гдеS  – площадь части замкнутой поверхности, пронизываемой электрическим полем.